pág. 1487
CROMODINÁMICA CUÁNTICA
RELATIVISTA. HADRONIZACIÓN EN
SUPERGRAVEDAD Y GRAVEDAD
CUÁNTICAS. VOLUMEN I
RELATIVISTIC QUANTUM CHROMODYNAMICS.
HADRONIZATION IN QUANTUM SUPERGRAVITY AND
GRAVITY. VOLUME I
Manuel Ignacio Albuja Bustamante
Investigador Independiente
pág. 1488
DOI: https://doi.org/10.37811/cl_rcm.v9i5.19764
Cromodinámica Cuántica Relativista. Hadronización En Supergravedad Y
Gravedad Cuánticas. Volumen I
Manuel Ignacio Albuja Bustamante
1
Investigador Independiente
RESUMEN
Como ha quedado demostrado en trabajos anteriores, las partículas elementales que conforman la fuerza
nuclear fuerte, entre ellas los quarks y los gluones, pueden acreditar las características que son inherentes
a una partícula oscura o blanca e incluso, una suprapartícula e hiperpartícula, ésta última, cuando alcanza
o supera la velocidad de la luz, sin embargo, en este artículo, se propone un planteamiento alternativo
para la hadronización. En sentido estricto, la hadronización es la combinación de quarks y gluones para
la formación de otra partícula con distinta masa y energía, denominada hadrón, todo esto, debido al
confinamiento que los une. Suponemos, que un plano cuántico – relativista, los quarks y los gluones, se
combinan, por la deformación del espacio – tiempo cuántico, causado por cualquiera de éstos, sea en
condición de partícula oscura o blanca, según sea el caso. Por tanto, en un espacio de gravedad cuántica
o de supergravedad, la hadronización es posible, en la medida en que la gravedad en sí misma, interfiere
transversalmente en el proceso de confinamiento, recalcando que, la hadronización puede formar
partículas oscuras o blancas de naturaleza hadrónica.
Palabras clave: quarks, gluones, hadrones, hadronización, supergravedad cuántica relativista
1
Autor principal
pág. 1489
Relativistic Quantum Chromodynamics. Hadronization In Quantum
Supergravity and Gravity. Volume I
ABSTRACT
As has been demonstrated in previous works, the elementary particles that make up the strong nuclear
force, including quarks and gluons, can accredit the characteristics that are inherent to a dark or white
particle and even a supraparticle and hyperparticle, the latter, when it reaches or exceeds the speed of
light, however, in this article, An alternative approach to hadronization is proposed. Strictly speaking,
hadronization is the combination of quarks and gluons to form another particle with different mass and
energy, called a hadron, all due to the confinement that unites them. We suppose that a quantum-
relativistic plane, quarks and gluons, are combined by the deformation of quantum space-time, caused
by any of these, whether in the condition of a dark or white particle, as the case may be. Therefore, in a
quantum gravity or supergravity space, hadronization is possible, insofar as gravity itself interferes
transversally in the confinement process, emphasizing that hadronization can form dark or white
particles of hadronic nature.
Keywords: quarks, gluones, hadrones, hadronización, supergravedad cuántica relativista
Artículo recibido 11 agosto 2025
Aceptado para publicación: 13 setiembre 2025
pág. 1490
INTRODUCCIÓN
El confinamiento, en cromodinámica cuántica, consiste en la combinación ineludible de los quarks y los
gluones, en la medida en que, los primeros, no son susceptibles de aislamiento, por lo que, para su
detección, éstos se asocian a los gluones, con la finalidad de formar hadrones (color neutro), los cuales
pueden ser de carácter mesónico o bariónico. Ahora bien, la cromodinámica cuántica despierta interés
para la formalización de la Teoría Cuántica de Campos Relativistas, en la medida en que: 1) posee la
partícula subatómica con mayor masa en relación a las demás partículas que componen el modelo
estándar, siendo ésta, el quark top; y, 2) para efectos de detectar, en especial los quarks, se requiere del
proceso de hadronización, ya que aislar un quark, en especial el quark top, es de difícil realización (en
el caso del primero) e imposible en el caso del segundo, pues, para aislar un quark, se requiere de un
paquete de energía tan extremo, directamente proporcional a la distancia de su punto de origen, que
finalmente se forma un par quark – antiquark, en tanto que, respecto del segundo, se ha dicho que es
imposible la hadronización pues, al ser tan pesado, se desintegra rápidamente, sin que sea posible su
detención, a diferencia de los otros tipos de quarks, los cuales, al ser ligeros, son susceptibles de
hadronización. Ahora bien, esto ayuda a reforzar el hecho de que, en primer lugar, sí existen partículas
supermasivas en el modelo estándar, siendo ésta, por ejemplo, el quark top, aunque el bosón de Higgs,
también presenta esa particularidad, y por otro lado, que a nivel cronodinámico, la relatividad general y
especial son posibles, en la medida en que, a mi criterio, es la gravedad la que impide la disociación del
quark respecto del gluon, es decir, es la responsable del confinamiento de color que da lugar a los
hadrones, los cuales, al ser de color neutro, podrían calificar como partículas blancas o estrella. De ahí
la necesidad de la Cromodinámica Cuántica Relativista, como un modelo teórico apto para explicar los
fenómenos antes referidos.
RESULTADOS Y DISCUSIÓN.
Procedo a desplegar el desarrollo matemático, el mismo que complementa el sistema de ecuaciones que
se desglosan en el volumen II de este manuscrito.
pág. 1491
Modelo de Hadronización en supergravedad cuántica relativista.
pág. 1492
and
pág. 1493
pág. 1494
pág. 1495
pág. 1496
pág. 1497
pág. 1498
pág. 1499
pág. 1500
pág. 1501
pág. 1502
, ,
pág. 1503
pág. 1504
vacuum gravity
4d EMd gravity
from 10d SuGra
from 11d SuGra
pág. 1505
Eq. (2.4).
pág. 1506
pág. 1507
pág. 1508
.
pág. 1509
-
-
-
-
-
-
-
pág. 1510
pág. 1511
pág. 1512
pág. 1513
pág. 1514
Modelo de Hadronización en gravedad cuántica relativista.
pág. 1515
gravity
matter
pág. 1516
to
pág. 1517
finite!
other generators
even, even even; odd, odd even; even, odd odd
pág. 1518
quark gluon gluon quark
pág. 1519
pág. 1520
pág. 1521
pág. 1522
h.c.
pág. 1523
pág. 1524
pág. 1525
pág. 1526
pág. 1527
sdet
sdet
sdet
pág. 1528
pág. 1529
super cyclic
pág. 1530
previous
pág. 1531
supercyclic
sdet
pág. 1532
supercyclic
h.c.
matter
pág. 1533
h.c.
h.c.
pág. 1534
pág. 1535
including 0)
pág. 1536
susy
fields matrices
pág. 1537
sugra
pág. 1538
pág. 1539
Maxwell
pág. 1540
terms
terms
pág. 1541
pág. 1542
white particle/dark particle
pág. 1543
pág. 1544
quarks:
gluons:
pág. 1545
kin Higgs Yukawa
pág. 1546
Higgs
Yukawa
by by
by by
by by
sym
more
pág. 1547
h.c.
Modelo de una partícula oscura y/0 blanca hadrónica. Modelo Unificado.
pág. 1548
pág. 1549
(32)
pág. 1550
pág. 1551
tot tot tot tot tot
tot tot
pág. 1552
tot
tot
tot
tot
tot
tot tot
tot
tot tot
tot tot tot
tot tot
tot
eff
tot
eff
tot
eff
tot
eff
pág. 1553
pág. 1554
pág. 1555
Figuras. Interacción de una partícula hadrónica blanca u oscura en un campo cuántico – relativista así como su morfología
elemental (energía, masa, radio, presión, termodinámica, coordenadas vectoriales e isométricas, etc.)
pág. 1556
pág. 1557
pág. 1558
pág. 1559
pág. 1560
pág. 1561
pág. 1562
pág. 1563
tot
tot
tot
tot
Modelo de Hadronización en condiciones de supergravedad o gravedad cuánticas relativistas. Modelo Unificado.
pág. 1564
where
for
pág. 1565
pág. 1566
pág. 1567
pág. 1568
pág. 1569
pág. 1570
.
and
pág. 1571
for
phys phys
for
pág. 1572
for
pág. 1573
pág. 1574
total derivative
at
at
and
at
for
for
pág. 1575
and
oscillator modes
oscillator modes
oscillator modes
pág. 1576
and
and
and
and
and
and
pág. 1577
and
and
and
and
and
pág. 1578
for
pág. 1579
and
non-singular
non-singular
and
pág. 1580
pág. 1581
curvature supercurvature
pág. 1582
as
as
pág. 1583
curvature
pág. 1584
for all
for all
pág. 1585
with
for all
unless
at
at
pág. 1586
Poly
ghost
ghost
Poly ghost
pág. 1587
ghost
for
ghost
ghost ghost
non-critical
pág. 1588
for
dark particle/white particle
excited
dark particle/white particle
dark particle/white particle
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survature Poly
topologies
metrics curvature
topologies supercurvature
topologies
supercurvature
supercurvature
pág. 1590
Poly
pág. 1591
as
pág. 1592
and
pág. 1593
and
with
and
and
pág. 1594
supercurvature
and
supercurvature
supercurvature
pág. 1595
pág. 1596
Poly Poly
pág. 1597
as
superparticle
pág. 1598
supercurvature superparticle
pág. 1599
pág. 1600
dark particle
white particle
dark particle
white particle white particle
superparticle
potential
white particle
end-point
Neumann Dirichlet
Neumann
Dirichlet
pág. 1601
at
at
pág. 1602
eff
pág. 1603
oscillator modes
pág. 1604
pág. 1605
at
at
Planck Time
Planck Length
Planck Mass
pág. 1606
Neumann
Dirichlet i.e.
pág. 1607
pág. 1608
pág. 1609
pág. 1610
pág. 1611
pág. 1612
closed open open
pág. 1613
pág. 1614
Diffeomorphisms Weyl Transformations
i.e.
pág. 1615
tot
pág. 1616
(tot)
tot
pág. 1617
pág. 1618
pág. 1619
pág. 1620
open
pág. 1621
or
or
pág. 1622
pág. 1623
states in
states
states
states
states
states
states
states
pág. 1624
states
states
state
states
states
pág. 1625
(i.e.
)
pág. 1626
pág. 1627
pág. 1628
pág. 1629
or
or
pág. 1630
pág. 1631
pág. 1632
pág. 1633
pág. 1634
as
pág. 1635
IIA: ; IIB:
if
if
if
if
pág. 1636
pág. 1637
if
if
with
with
with
with
with
with
pág. 1638
pág. 1639
with
with
pág. 1640
pág. 1641
pág. 1642
pág. 1643
pág. 1644
extended
pág. 1645
pág. 1646
pág. 1647
pág. 1648
pág. 1649
pág. 1650
pág. 1651
loc loc loc loc
loc loc
loc loc
loc
SymTFT
SymTFT
pág. 1652
for
for
loc
loc
maximally mixed
maximally mixed
pág. 1653
and
loc
loc
loc
loc
with
with
loc
pág. 1654
loc
loc
Ioc
Ioc
loc loc
with
loc
loc extra
loc extra
loc
loc
pág. 1655
loc
loc loc loc
extra loc
loc
extra
loc with loc
loc loc loc
extra
loc
loc
loc loc loc
loc loc with
with
loc
loc loc
loc
as loc loc
and with and
loc loc if loc loc
extra
loc
loc loc loc
pág. 1656
loc
loc ( loc )
loc
maximally mixed
loc
loc extra
loc
loc
and loc
loc is
loc
loc
loc
loc
loc
loc loc
loc loc
pág. 1657
loc
loc
loc
loc
extra
extra
loc
extra
and
loc
and
loc extra
loc extra loc extra
loc
loc
loc extra
loc
loc
loc
loc loc
pág. 1658
loc
loc extra
loc
loc loc
loc loc
loc extra
for
pág. 1659
loc extra
II II
II
and
maximally mixed
pág. 1660
iso
and
for
iso
pág. 1661
loc
extra
extra
extra
loc
loc
loc
loc
loc
loc loc loc
loc
loc
loc loc loc
loc
loc
loc
pág. 1662
loc
top
pág. 1663
SymTFT
pág. 1664
integer -cocycles
loc full extra
, with
pág. 1665
pág. 1666
and
pág. 1667
pág. 1668
pág. 1669
pág. 1670
else
pág. 1671
gauge
gauge
gauge
gauge
gauge
pág. 1672
pág. 1673
or, equivalently:
-form
pág. 1674
gauge
gauge
gauge
gauge
gauge
gauge
pág. 1675
pág. 1676
pág. 1677
pág. 1678
(B.9)
pág. 1679
pág. 1680
with
pág. 1681
pág. 1682
pág. 1683
and
pág. 1684
g.c.t.
pág. 1685
pág. 1686
pág. 1687
pág. 1688
pág. 1689
and
with
with
for any spinor
pág. 1690
(1)
(2)
and
or
but not
and
and
pág. 1691
pág. 1692
pág. 1693
tot
no sum over
c.c.
c.c
pág. 1694
c.c.
c.c.
c.c.
pág. 1695
c.c.
c.c.
pág. 1696
c.c.
c.c.
c.c.
c.c.
pág. 1697
pág. 1698
c.c.
c.c.
c.c.
pág. 1699
c.c.
c.c.
c.c.
c.c.
c.c.
c.c.
mnpqrstu
mnpqrstu
mnpqrstu
pág. 1700
pág. 1701
C.S.
pág. 1702
pág. 1703
pág. 1704
with
pág. 1705
with
pág. 1706
boundary
(2.2)
with
pág. 1707
pág. 1708
pág. 1709
with
with
pág. 1710
boundary
pág. 1711
vector
scalar
scalar
matter
Cartan
loop
vect loop
hyper
loop
vect
loop
hyper
pág. 1712
convergent part
loop
vect loop
hyper
convergent part
convergent part
pág. 1713
Cartan
pág. 1714
pág. 1715
bulk
pág. 1716
pág. 1717
pág. 1718
pág. 1719
pág. 1720
pág. 1721
pág. 1722
pág. 1723
(3.80)
pág. 1724
pág. 1725
pág. 1726
cycle:
flip:
pág. 1727
ℸ
ℷ
ℶ
ℵ
pág. 1728
for
pág. 1729
tree
local momentum factor
and
pág. 1730
abcde bacde
pág. 1731
perms
pág. 1732
pág. 1733
pág. 1734
UV pole
UV pole
UV pole
perms
pág. 1735
pág. 1736
pág. 1737
pág. 1738
gauge Lorentz flavor
pág. 1739
pág. 1740
gauge Lorentz
gauge Lorentz
gauge Lorentz
pág. 1741
gauge
pág. 1742
gauge Lorentz
gauge Lorentz
pág. 1743
pág. 1744
pág. 1745
inv
pág. 1746
etc.
pág. 1747
pág. 1748
pág. 1749
pág. 1750
and
and
pág. 1751
pág. 1752
pág. 1753
pág. 1754
pág. 1755
pág. 1756
pág. 1757
pág. 1758
pág. 1759
pág. 1760
pág. 1761
pág. 1762
pág. 1763
pág. 1764
bos
bos
bos
pág. 1765
gauge
pág. 1766
gauge
gauge
pág. 1767
gauge
gauge
gauge
pág. 1768
pág. 1769
pág. 1770
gauge field
,
adjoint-valued scalars
,
adjoint-valued spinors
and ,
complex conjugate spinors
and ,
SUSY generators
and ,
complex conjugate generators
and .
pág. 1771
hadronization
when
when
when
pág. 1772
pág. 1773
pág. 1774
, , , , ,
, , , , ,
, , , , , ,
pág. 1775
pág. 1776
IIA
pág. 1777
.
to
.
pág. 1778
and
pág. 1779
pág. 1780
pág. 1781
For
we get
pág. 1782
pág. 1783
pág. 1784
pág. 1785
for even
for odd
for even
for odd
for even
for odd
for even
for odd
pág. 1786
pág. 1787
pág. 1788
pág. 1789
for
for
for
pág. 1790
states
and
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pág. 1792
pág. 1793
pág. 1794
pág. 1795
pág. 1796
pág. 1797
pág. 1798
CONCLUSIONES
Según los resultados antes referidos, se concluye que, en un campo cuántico – relativista, los quarks y
gluones, para lograr el confinamiento de color, intermedia la gravedad o supergravedad cuánticas, según
el caso, es decir, según la naturaleza de la partícula subatómica de origen (partícula oscura o blanca,
según corresponda), lo que permite la formación de hadrones (mesones y bariones respectivamente), los
cuales, al igual que las partículas que los originan, pueden ser partículas blancas u oscuras, según sea el
caso. Téngase en cuenta, que si bien es cierto, que el quark top, es un candidato genuino para actuar
como partícula oscura, debido a su enorme masa, sin embargo, no es susceptible de hadronización,
debido a que se desintegra inmediatamente sin que le sea posible confinarse, más, como se ha dicho,
esta partícula supermasiva, es capaz de producir gravedad, incluso en condiciones extremas y entrópicas.
Aclaraciones Finales
Algunas aclaraciones finales a tener en consideración y aplicar, a propósito de la Teoría Cuántica de
Campos Relativistas o Curvos (TCCR) propuesta por este autor:
1. En todos los casos, este símbolo será reemplazado por este símbolo†o por este símbolo †,
equivaliendo lo mismo.
Símbolo a ser reemplazado.
Símbolos de reemplazo.
†
†
pág. 1799
2. En todos los casos, este símbolo , será reemplazado por este símbolo‡o por este símbolo ‡.
Símbolo a ser reemplazado.
Símbolos de reemplazo.
‡
‡
3. En todos los casos, se añadirá y por ende, se calculará la magnitud§que equivale a un campo de Yang
– Mills y por ende, a la teoría de Yang – Mills en sentido amplio, en relación a la Teoría Cuántica de
Campos Relativistas propuesta por este autor.
4. Este símbolo • podrá usarse como exponente u operador, según sea el caso.
Las aclaraciones antes referidas aplican tanto a este trabajo como a todos los trabajos previos y
posteriores publicados por este autor, según corresponda.
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